第八百零七章 我徐某人从未开挂.....思维卡，激活！

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换而言之。</p>

按照孤点粒子的情况来推测，后两个阶段应该也有对应的...唔怎么说呢，应该描述为有对应的物理现象？</p>

剩余的两个阶段徐云也花了一些零散时间研究过，奈何由于能力问题，他一直没有找出正确的解——如今徐云的能力大概在教授之上院士之下，而这两个阶段中最简单的第二阶段也属于菲尔兹奖...也就是数学最高奖的难度层次了。</p>

至于第三阶段的那个神秘比值....徐云敢肯定，它一定是一项可以震动世界的结果，保守估计都和相对论是同一级的，属于徐云目前哪怕花掉所有思维卡都不可能触及的高度。</p>

至少....徐云得和老爱见过一次面，才有可能讨论那事儿。</p>

当然了。</p>

没结果归没结果，徐云倒也不至于一点收获都没有。</p>

譬如在解方程的过程中他就发现，第二阶段的最终成果应该与某个机理有关。</p>

因为徐云在期间发现了温度和类似层状结构的表达式，显然是某种物理现象的新媒介，而且多半和晶体有一定关系。</p>

所以在得知了自己答辩委员会的评审阵容之后，徐云便把主意打到了第二阶段的成果上。</p>

他有一种预感，第二阶段的这个未必能够给他带来多少奖项上的荣誉，但很可能会产生某种更大的影响力。</p>

当然了。</p>

即便徐云的猜测有误也没事儿，徐云手上还有冷聚变的相关研究做打底呢。</p>

随后徐云深吸一口气，将注意力放到了面前的算纸上。</p>

只见他拿起笔，很快在纸上写下了那道方程：</p>

4D/B2=4(√(D1D2))2/[2D0]2=√(D1D2)/[D0]=(1-η2)≤1.......</p>

{qjik}K(Z/t)=∑(jik=S)∏(jik=q)(Xi)(ωj)(rk)；(j=0，1，2，3…；i=0，1，2，3…；k=0，1，2，3…)</p>

{qjik}K(Z/t)=[ xaK(Z±S±N±p)，xbK(Z±S±N±p)，…，xpK(Z±S±N±p)，…}∈{DH}K(Z±S±N±p).......</p>

(1-ηf2)(Z±3)=[{K(Z±3)√D}/{R}]K(Z±M±N±3)=∑(ji=3)(ηa+ηb+ηc)K(Z±N±3)；</p>

(1-η2)(Z±(N=5)±3)：(K(Z±3)√120)K/[(1/3)K(8+5+3)]K(Z±1)≤1(Z±(N=5)±3)；</p>

W(x)=(1-η[xy]2)K(Z±S±N±p)/t{0，2}K(Z±S±N±p)/t{W(x0)}K(Z±S±N±p)/t...........</p>

最后的一个公式...或者说一个数值为：</p>

Le(sx)(Z/t)=[∑(1/C(±S±p)-1{∏xi-1}]-1=∏(1-X(p) p-s)-1。</p>

这是一个标准的正则化组合系数和解析延拓方程组，涉及到了无限多层次的对称与不对称曲线曲面的圆对数与拓扑。</p>

其中第一阶段是一到三行，通过∑(jik=S)∏(jik=q)(Xi)(ωj)可以确定曲面与经线成了某个定角，从而假设定模型λ=( A， B，π)，以及观测序列O =( o1， o2，...， oT )。</p>

按照上面的逻辑推导，就可以得出孤点粒子的概率轨道。</p>

而徐云现在要做的则是.....</p>

推导第三到第五行，也就是第二阶段。</p>

徐云解答第二阶段的思路是讨论存在性问题，再将现在的收敛半径变为无穷大，从而在整个实数线上收敛。</p>

如今在陈景润思维卡的加持下，徐云对于自己思路的把握又高了几分——这个方向没错。</p>

随后他顿了顿，继续推导了起来。</p>

“已知允许幂级数中的变量x取复数值时，幂级数收敛的值在复平面上形成一个二维区域，就幂级数来说，这个区域总是具有圆盘的形状......”</p>

“然后利用高斯函数的Fourier变换 F{e?a2t2}(k)=πae?π2k2/a2，以及Poisson求和公式可以得到......”</p>

“考虑积分g(s)=12πi∮γzs?1e?z?1dz，其中围道应该是limk→∞gk(s)=g(s).....”（这些推导是我自己算的，这部分我不太确定正不正确，用了留数定理和梅林积分变换，要是有问题欢迎指正或者读者群私聊我，这种涉及到比较多数学问题的推导不是我的专精方向）</p>

众所周知。</p>

解析延拓就是指两个解析函数 f1(z)与 f2(z)分别在区域D1与D2解析，区域D1与D2有一交集 D，且在区域D上恒有 f1(z)=f2(z)。</p>

这时便可以认为解析函数 f1(z)与 f2(z)在对方的区域上互为解析延拓，同时解析函数 f1(z)与 f2(z)实际上是同一函数 f(z)在不同区域的不同表达式。</p>

举个最简单的例子。</p>

由幂级数定义的函数 f1(z)=∑n=0∞zn在单位圆|z|</p>

所以我们说函数 f(z)=11?z是幂级数 f1(z)在复平面上的解析延拓。</p>

非常简单，也非常好理解。</p>

徐云在第一阶段得到的广义积分在0c||Re(s)</p>

“然后再引入Γ函数，它是阶乘函数在实数与复数域上的扩展，当它的宗量为正整数时，有Γ(n)=(n?1)!......”</p>

“这部分似乎可以用渐进概念来做个近似......”</p>

“如果近似到场论的话，相当于量子化自由Klein-Gordon场时，(+m2)?(x)=0，那么场算符就是?(x)=∫d3p(2π)312Ep(ape?ipx+ap?eipx).......”</p>

“然后再把场算符代算回来......”</p>

半个小时后。</p>

徐云忽然停下了笔，眉头微微皱了起来：</p>

“激发电场.....果然是和晶体有关。”</p>

此时此刻。</p>

徐云面前的算纸之上，赫然正写着几个Nabla算符。</p>

要知道。</p>

他之前虽然对推导过程进行过渐进处理，但本身是没有引入激发电场概念的，更别说徐云之前还完成了代算。</p>

也就是说这几个Nabla算符并不是渐进项解开后出现的错误算子，而是与方程自身有关的参数。</p>

更重要的是.....</p>

随着这一步方程的解开，公式中出现了一个新的并立项。</p>

它叫做.....频率，计量单位是meV。</p>

频率、激发电场、加上徐云最早独力发现的类似层状结构的表达式......</p>

第二阶段成果的物理意义，似乎已经呼之欲出了。</p>

想到这里。</p>

徐云重新拿起边上的茶杯猛灌了一大口浓茶，重新提笔计算了起来。</p>

“先做个实空间中的局域连续函数，然后把低能有效拉格朗日量根据对称性的要求表达成Φ的泛函......”</p>

“左右乘e?2πjmt/T0并在(?T02，T02)上积分，左侧显然为1，而右侧由正交性不难得到结果为T0cm......”</p>

“然后再运用个搞积技巧.....”</p>

“当 Re(s)>1时，∫x?sdx在 x→0+处有可能有奇性，比如∫x?2dx=∫d(?x?1)=?x?1+C......”</p>

“叽里咕噜.....1+2+3=6......”</p>

又过了二十多分钟。</p>

在陈景润思维卡即将到期之际，徐云整个人的肩膀顿时一松，吧嗒一下靠到了椅背上。</p>

此时此刻。</p>

他面前已然堆满了书写的密密麻麻的算纸，上头尽是各种对于普通人如同魔文的推导过程。</p>

“终于搞定了，果然是它.......”</p>

.......</p>

注：</p>

暗示的很清楚了，有没有同学猜到是啥？</p>

玩个小游戏，如果有人猜中答案，下本书可以定制一个主角团的角色，当然名字不能太离谱，多人猜中按照最早楼层的那个为准。</p>